Баллон с распределительным краном, U- образный манометр, насос секундомер. Схема установки предоставлена на рис.1.
Установка состоит из стеклянного баллона Б, который может быть соединен с помощью распределительного крана К либо c атмосферой, либо с насосом Н и манометром М. Водяной U -образный манометр измеряет разность между давлением в баллоне и атмосферным давлением в мм. водного столба.
Для определения отношения теплоемкостей для газа, находящегося в баллоне, с ним проводят последовательность термодинамических процессов, представленных на -диаграммерис.2.Обозначим через исходные величины термодинамических параметров газа в баллоне. Сначала в баллон накачивается воздух (процесс 1-2). При этом газ в баллоне сжимается и нагревается. После изохорического остывания до начальной комнатной температуры газ имеет некоторое давление (процесс 2-3). Затем краном соединяют баллон с атмосферой, и газ, адиабатически расширяясь, охлаждается (процесс 3-4), его давление падает до величины , а температура - до величины . В момент достижения давления кранК перекрывается и газ изохорически нагревается до комнатной температуры (процесс 4-5). В конечном состоянии давление газа , а температура равна .
Масса газа, находящегося в баллоне, в начальном состоянии выражается соотношением: .
Нетрудно видеть, что в течение всех рассмотренных термодинамических процессов масса газа в баллоне больше или равна .
Назовем массу рабочей массой газа, эта масса остается все время в баллоне. Накачиваемый и выпускаемый из баллона газ служит лишь для сжатия и расширения рабочей массы газа.
Введем обозначения и . Тогда величина оценивается по формуле:
.
(2)
Вывод выражения ( 2 ) приводится в приложении.
Измерив значения и , можно было бы рассчитать величину . Однако при таком методе расчета необходимо выполнение следующих условий:
1. При адиабатическом расширении (процесс 3-4) кран баллона должен быть перекрыт в момент, когда давление в баллоне станет равным ;
2. Время выпуска газа должно быть достаточно мало, так, чтобы теплообменом с окружающим воздухом можно было пренебречь.
Практически эти условия выполнить трудно, что приводит к ошибкам в определении и , и следовательно в оценке .
После открытия крана (процесс 3 - 4) давление в баллоне со временем уменьшается по экспоненциальному закону и через 0.1 секунды отличается от не более чем на 1% .
Однако вручную открыть кран на 0,1 секунды трудно, практически время это оказывается значительно больше. Рассмотрим влияние времени, в течение которого после достижения давления кран К еще остается открытым, не влияет на результат опыта.
Предположим, что после достижения давления кран остается открытым еще некоторое время , за это время за счет теплообмена со стенками баллона и расширения газа происходит изобарический нагрев газа (процесс 4-6). После того как кран закрывается (точка 6) происходит изохорический нагрев газа (процесс 6-7), давление в баллоне достигает величины (точка 7). Точка 7 лежит на той же изотерме, что точки 3 и 5, но Очевидно, что зависит от времени выхода газа из баллона, и значение , рассчитанное по формуле (2) будет иметь погрешность.
Рассмотрим детальнее процесс нагревания газа на участке (4-6). За счет теплопроводности через стенки баллона за время газ будет получать количество теплоты ,
где . Здесь -температура газа в баллоне, -температура окружающего воздуха, - коэффициент теплопроводности стекла, и толщина и площадь стенок баллона соответственно.
Уравнение баланса энергии для газа, находящегося в баллоне, может быть записано в виде:
.
(3)
Разделив переменные и подставив из уравнения Менделеева-Клапейрона, получим:
или .
Последнее выражение можно представить:
,
его интегрирование дает:
,
где постоянная интегрирования.
откуда
.
(5)
Обозначим температуру газа в баллоне в момент (точка 4) через , а через , тогда постоянная интегрирования А будет равна .
Окончательно соотношение (5) примет вид:
,
(6)
где учтено выражение (1) и то обстоятельство, что точки 3 и 7 лежат на одной изотерме.
После того как в момент времени t кран К перекрывается, нагрев газа в баллоне также продолжается, но уже изохорически. Давление газа в конце концов достигает величины . Для изохорического процесса (участок 6-7) имеем:
или .
(7)
С другой стороны из уравнения адиабаты (участок 3-4) имеем:
.
Воспользуемся формулой бинома Ньютона, пренебрегая членами второго порядка малости:
.
И учитывая, что получим
и .
(8)
Решая совместно уравнения (6),(7),(8) и снова пренебрегая слагаемыми второго порядка малости, получим:
.
(9)
Это уравнение учитывает как теплообмен с окружающей средой, так и уход части газа из баллона в процессе нагрева. Уравнение позволяет найти по измеренным при разных величинах значениями и . Прологарифмируем выражение (9)
.
График зависимости от t является линейной функцией. Если экстраполировать этот график по t =0, то он будет отсекать на оси ординат отрезок
.
(10)
Потенцируя выражение (10) и преобразуя его, получим