Рассмотрим сечение образования составного ядра в районе изолированных уровней, т. е. когда ширины уровней Г меньше расстояний между ними. Изолированные уровни составного ядра отчетливо проявляются при взаимодействии медленных нейтронов с ядрами (рис. 9.6). На этом рисунке показано полное сечение реакции n+232Th для нейтронов с энергиями 120-210 эВ. То, что наблюдаемые резонансы - уровни составного ядра, следует из их ширины.
Ширины показанных на рис. 9.6 уровней (резонансов) после внесения поправок на аппаратную форму линии и доплеровское уширение оказываются 1 эВ. Это означает, что время жизни уровней τ= ħ/Г≥10-15 с,что на 4 порядка превышает время пролета нейтрона с энергиями сотни эВ через ядро тория (это время≈ 10-19 с).
Среднее расстояние между уровнями быстро уменьшается с ростом массового числа А и энергии возбуждения ядра. Все это приводит к тому, что с увеличением энергии нейтронов уровни начинают перекрываться. Для тяжелых ядер это происходит для нейтронов с энергией Еn несколько кэВ. Энергия возбуждения составного ядра Е* при этом близка к энергии отделения нейтрона от этого ядра Вn, равной нескольким МэВ (Е* ≈Вn + Еnи для медленных нейтронов Еn Вn). Форма резонанса в ядерной физике та же, что и в физике частиц - брейт-вигнеровская. Формула Брейта - Вигнера без учета спинов частицы и ядра и их относительного орбитального момента имеет вид:
(9.20)
где = 𝜆a/(2 ) - приведенная дебройлевская длина волны падающей частицы, а Еr- энергия резонанса.
Для сечения реакции рассеяния нейтронов в районе изолированного уровня формула (9.20) дает
(9.21)
В этих формулах Г/ħ- полная вероятность распада уровня составного ядра в единицу времени; Гa/ħ, Гb/ħ, Гn/ħ - вероятности распада уровня составного ядра в единицу времени с вылетом частиц а, b и нейтрона. Сумма всех парциальных ширин Га, Гb, Гn… дает полную ширину уровня: Г = Га + Гb + Гn + ... .
При уходе от энергии резонанса Еr на ΔЕ=Г/2 в любую сторону сечение уменьшается в два раза. Таким образом, как и должно быть, Г - ширина уровня на половине высоты.
Из формулы Брейта—Вигнера, пользуясь соотношениями
[ Cечение реакции через составное ядро σab можно записать в видеσab = σacWb,
где = σаС - сечение образования составного ядра частицей a,aWb- вероятность его распада по каналу b (с вылетом частицы b).
Очевидно, = 1, где суммирование проводится по всем возможным конечным частицам.
С учетом того, что Wb = Гb/Г, выражение, которое находится выше,можно записать в виде ]
можно получить сечение образования составного ядра σаC в области изолированного уровня:
откуда
При Е*=Еr сечения достигают максимумов. Эти максимальные значения следующие:
Отсюда видно, что величина сечения резонансной реакции, вызываемой частицей а, не может превышать величины .