Помощничек
Главная | Обратная связь


Археология
Архитектура
Астрономия
Аудит
Биология
Ботаника
Бухгалтерский учёт
Войное дело
Генетика
География
Геология
Дизайн
Искусство
История
Кино
Кулинария
Культура
Литература
Математика
Медицина
Металлургия
Мифология
Музыка
Психология
Религия
Спорт
Строительство
Техника
Транспорт
Туризм
Усадьба
Физика
Фотография
Химия
Экология
Электричество
Электроника
Энергетика

Электронов в различных веществах



Максимальная энергия β-частиц, МэВ Воздух, см Биологическая ткань, мм Алюминий, мм
0,01 0,13 0,002 0,0006
0,02 0,52 0,008 0,0026
0,03 1,12 0,018 0,0056
0,04 1,94 0,030 0,0096
0,05 2,91 0,046 0,0144
0,06 4,03 0,063 0,0200
0,07 5,29 0,083 0,0263
0,08 6,93 0,109 0,0344
0,09 8,20 0,129 0,0407
0,1 10,1 0,158 0,050
0,5 1,87 0,593
1,0 4,80 1,52
1,5 7,80 2,47
2,0 11,1 3,51
2,5 14,3 4,52
3,0 17,4 5,50
5,0 29,8 9,42
60,8 19,2

 

 

Для грубых оценок максимальных пробегов β –частиц в алюминии и воздухе можно использовать следующие формулы:

для воздуха (10)

для алюминия (11)

В этих формулах энергия β –частиц выражена в МэВ и длина пробега получается в см.

Пробег частиц имеет важное значение для определения оптимальной толщины пробы измеряемого образца и толщины защитных экранов.

Пробы могут быть тонкими и толстыми. Тонкой считается такая проба, для которой можно пренебречь поглощением и рассеянием β –частиц веществом самой пробы. Изготовление тонких проб очень трудоемкое дело. Как правило, готовятся толстыепробы, т.е. такие пробы, для которых дальнейшее увеличение толщины не приво­дит к увеличению скорости счета. Толстые пробы применяются, как правило, при измерении удельной активности. В данной работе применяются толстые пробы.

Используя данные о максимальных пробегах β -частиц, не­трудно рассчитать толщину защитных экранов, предохраняющую чело­века от воздействия внешних потоков β -излучения. Очевидно, что эта толщина должна быть больше максимального пробега β –частиц. Материал, выбираемый для защитных экранов, должен быть легким (алюминий, органическое стекло), так как в веществе в результате взаимодействия с β –частицами возникает тормозное рентгеновское излучение, которое является проникающим. Интенсивность рентгеновского излучения прямо пропорциональна квадрату зарядового числа атомного ядра тормозящего вещества.

Максимальная энергия бета-частиц большинства "чернобыльских" радионуклидов не превышает 2 МэВ. Соответственно в воздухе их пробеги не превышают 10м, в биологической ткани - 10 см, в алю­минии - 5 мм. В значительной мере β -излучение этих радионуклидов задерживается одеждой, а если и достигает тела, то проникает практически на глубину всего лишь нескольких миллиметров. Достаточно знать о наличии β-излучения, чтобы средствами индивидуальной защиты предотвратить попадание радионуклидов внутрь организма.

Наибольшую опасность внешние потоки бета-частиц представля­ют для хрусталика глаз. Если возможно облучение β-активными радионуклидами, для которых , для защиты глаз необходимо использовать очки из органического стекла или прозра­чные плексигласовые щитки. Для защиты кожи рук рекомендуется применять защитные перчатки.

Бета-радиометр РУБ-91

Бета-радиометр РУБ-91 "Адани" предназначен для измерения удельной (объемной) активности стронция-90 в природных объектах и продуктах питания.

Бета-радиометр позволяет проводить измерения в твердых и сы­пучих образцах, сухих и сублимированных продуктах питания, а также пробах почв на фоне радионуклидов техногенного происхождения, таких как цезий-137, рутений-106, церий-144 и естественного радионуклида калия-40.

Принцип действия бета-радиометра основан на анализе амплитудного распределения импулъсов, возникающих в сцинтилляционном детекторе при попадании в него β –частиц. Вычисление активности исследуемого образца производится на основе анализа распределения импульсов по амплитуде.

Блок-схема β- радиометра представлена на рис. I.

 

 

Рис. I. Блок-схема бета-радиометра

БД - блок детектирования;

БА - блок анализатора;

BI, B2 - сигналы сцинтилляционных датчиков.

 

Упрощенная структурная схема блока детектирования приведена на рис. 2.

β -частица, испускаемая пробой П, вызывает вспышку в одном из сцинтилляторов CI или С2. Вспышки, попадая на один из фотоэлектронных умножителей (ФЭУ) Ф1 или Ф2, преобразуются в электрические импульсы.

 

Рис.2. Упрощенная структурная схема блока БД.

 

Импульсы тока с выходов ФЭУ через усилители У1 и У2 поступают на соответствующие выходы BI и В2.

 

 




Поиск по сайту:

©2015-2020 studopedya.ru Все права принадлежат авторам размещенных материалов.