Движение безнапорных и напорных потоков жидкости сопровождается затратами энергии.
Для характеристики энергетического состояния потока в гидравлике применяется специальный показатель, который называют полным напором и обозначают буквой Н (измеряется в метрах).
Полный напор представляет собой полную удельную (в расчете на единицу веса) энергию.
Полный напор в i-м сечении равен
H i = h г.i + h п.i + h c.i . (4.1)
где h г.i – геометрический напор в i-м сечении, м
h п.i – пьезометрический напор в i-м сечении, м
h с.i – скоростной напор в i-м сечении, м.
Входящие в H iнапоры равны:
h г.i = z i ;
где zi– вертикальная координата i-го сечения трубопровода, м;
pi– давление в i-м сечении, Па;
ρ – плотность жидкости, кг/м3;
g – ускорение свободного падения, g =9,81 м/с2;
i – средняя скорость потока в i-м сечении, м/с;
αi – коэффициент Кориолиса, определенный для i-го сечения.
Чаще всего выражение для полного напора (4.1) записывают в виде:
. (4.2)
Геометрический и пьезометрический напоры выражают удельную потенциальную энергию положения и давления жидкости соответственно. Скоростной напор представляет собой удельную кинетическую энергию потока.
При движении жидкости по трубопроводу происходит постоянное преобразование ее удельной энергии, постоянный переход одного вида удельной энергии в другой (рисунок 4.1). При изменении геодезической высоты потока геометрический напор hг обратимо переходит в пьезометрический hп, при изменении живого сечения – пьезометрический напор (hп) переходит в скоростной hс и наоборот, и лишь переход пьезометрического hп в потерянный напор hпот происходит необратимо.
hг D hп D hс
i
hпот
Рисунок 4.1 – Схема преобразования напоров
Связь между значениями удельной энергии в двух сечениях трубопровода на установившихся режимах устанавливается уравнением Бернулли, которое выражает закон сохранения энергии для гидравлических систем и записывается в следующем виде [1–3]:
(4.3)
Потерянный напор hпот.i, i+1, выражаемый, как и другие напоры, в метрах, расходуется на преодоление гидравлических сопротивлений, расположенных между i-м и (i+1)-м сечениями трубопровода. Потери напора в гидравлических сопротивлениях на установившихся режимах бывают двух типов:
1) по длине трубопровода (линейные потери);
2) потери в местных сопротивлениях (местные потери).
Линия, характеризующая закон распределения полного напора по длине потока, называется напорной линией. Полный напор всегда уменьшается в направлении течения жидкости. Наклон этой линии (изменение на единицу длины трубопровода) называется гидравлическим уклоном.
Линия, характеризующая закон распределения удельной потенциальной энергии потока ( zi+ pi /( ρ · g ) ), называется пьезометрической линией. Наклон этой линии называется пьезометрическим уклоном.
Мощность и полный напор связаны следующим выражением:
(4.4)
где QGi – весовой расход, н/с;
γ – удельный вес жидкости, н/м3;
Qi– объёмный расход, м3/с.
Потери мощности ∆N i, i+1 между i-м и (i+1)-м сечениями трубопровода вычисляются из следующего выражения:
(4.5)
где Qi – расход жидкости (объемный) на участке, заключенном между i-м и (i+1)-м сечениями ( Q i = Q i +1 ).
Потерянный напор равен:
(4.6)
Проведение испытаний
Прежде, чем приступить к выполнению лабораторной работы, необходимо изучить разделы 1 и 2.
Объектом испытанийв данной работе является стальной трубопровод IV (см. рисунок 2.1). Схема данного трубопровода представлена на рисунке 4.2.
Рисунок 4.2 – Схема исследуемого трубопровода
Все размеры на схеме указаны в мм. Исследуется трубопровод переменного сечения (внутренние диаметры 8 и 15 мм) от сечения 14–14 до сечения 17–17. Нумерация сечений соответствует номерам шаровых вентилей (см. схему гидравлическую принципиальную, рисунок 2.1). Длина исследуемого трубопровода – 1155 мм. Трубопровод содержит одно местное сопротивление – внезапное расширение ВР.
До включения стенда необходимо:
– открыть вентиль В13 (вентили В1, В5 и В8 должны быть закрыты);
– открыть вентили В14, В15, В16 и В17 и подключить сечения 14–14, 15–15, 16–16 и 17–17 соответственно к датчикам Д1, Д2, Д3 и Д4 (все вентили на остальных трубопроводах должны быть закрыты).
Затем необходимо включить питание стенда («СЕТЬ») и насос Н (кнопка «Пуск»). После 3…5 минут работы стенда нужно перейти к выполнению опытов.
Следует провести при различных значениях расхода два опыта. Изменение расхода осуществляется с помощью вентиля В13.
Первый опыт необходимо провести при максимальном расходе (при полностью открытом вентиле В13).
Во втором опыте необходимо уменьшить расход примерно в два раза. Для этого необходимо прикрыть вентиль В13, наблюдая при этом за скоростью вращения стрелки расходомера РА.
В каждом опыте необходимо измерять:
– давления р1 – р4 по цифровым индикаторам (Д1, Д2, Д3 и Д4);
– время t прохождения через расходомер объема воды Wж, с.
Объемом Wж необходимо задаться, приняв его, например, равным в обоих опытах 10·10–3 м3 (10 л);
– температуру воды Т, о С (по термометру).
Результаты измерений занести в таблицу 4.1.
Таблица 4.1 – Результаты исследований
Номер опыта
i – номер сечения трубопровода
рi – величина давления, МПа
Wж – объем воды,проходящей через расходомер, м3
t – время прохождения объема Wжчерез расходомер, с
Т – температура воды, °С
Q – расход воды, м3/с
υ – средняя скорость, м/с
ν – кинематическая вязкость, м2/с
Re – число Рейнольдса
α – коэффициент Кориолиса
zi – геометрический напор, м
p i / (ρ · g ) – пьезометрический напор , м
α · υ2 / (2 · g )– скоростной напор, м
zi+ p i / ( ρ · g ) – удельная потенциальная энергия потока, м
Hi – полный напор , м
Ni – мощность потока, Вт
10·10-3
10·10-3
Обработка результатов
Расход воды в трубопроводе равен:
Средняя скорость потока:
где S тр – площадь сечения i-го трубопровода, м2.
При определении средних скоростей следует учитывать, что в сечениях 14–14 и 15–15 внутренний диаметр трубопровода d = 8 мм, а в сечениях 16–16 и 17–17 d = 15 мм.
Кинематическая вязкость ν определяется с учетом температуры, например, из работы [4].
Число Рейнольдса:
Коэффициент Кориолиса αпри Re < 2320 равен 2, а при Re > 2320 – α ≈ 1.
Геометрические напоры zi равны значениям вертикальных координат (в выбранной системе координат). В связи с тем, что исследуемый трубопровод расположен горизонтально, для всех сечений zi = const. Место расположения плоскости сравнения (а, следовательно, и величину zi) необходимо согласовать с преподавателем. Если ось трубопровода расположить на плоскости сравнения, то zi = 0.
При вычислении пьезометрических напоров pi / (ρ g) плотность воды принять равной 1000 кг/м3.
Полные напоры Hiимощности потока Niвычисляются по формулам (4.2) и (4.4).
Результаты вычислений занести в таблицу 4.1 и построить для обоих опытов напорную и пьезометрические линии трубопровода , а также зависимость .
При построении графиков необходимо учитывать, что начало трубопровода находится в сечении 14–14, а конец – в сечении 17–17 (размеры между сечениями приведены на рисунке 4.2).
Контрольные вопросы
1 Устройство лабораторного стенда.
2 Физический смысл геометрического, пьезометрического, скоростного и полного напоров, методика их экспериментального определения.
3 Назначение и физический смысл уравнения Бернулли.
4 Напорная и пьезометрическая линии: назначение, методика построения.
5 Физический смысл гидравлического и пьезометрического уклонов.
6 Связь полного напора и мощности.
7 Определение потерь напора и мощности.
Список литературы
1 Медведев, В. Ф.Гидравлика и гидравлические машины : учеб. пособие / В. Ф. Медведев. – Минск : Выш. шк., 1998. – 311 с.
2 Гидравлика, гидромашины и гидроприводы : учебник для машиностроит. вузов / Т. М. Башта [и др.]; отв. ред. Т. М. Башта. – 2-е изд, перераб. – М.: Машиностроение, 1982. – 423 с. : ил.
3 Гидравлика, гидромашины и гидропневмопривод : учеб. пособие для вузов / Под ред. С. П. Стесина. – 3-е изд., стер. – М. : Академия, 2007. – 336 с.
4 Справочное пособие по гидравлике, гидромашинам и гидроприводам / Под общ. ред. Б. Б. Некрасова. – 2-е изд., перераб. и доп. – Минск : Выш. шк., 1985. – 382 с. : ил.