Поток энергии через некоторую поверхность есть скалярная величина, равная отношению энергии, переносимый через поверхность за некоторый элементарный промежуток времени и длительности этого промежутка.
, .
В случае, если поверхность - элементарная, говорят об элементарном потоке энергии
.
При распространении упругой волны частиц среды приобретают дополнительную энергию. Следовательно, при этом происходит перенос энергии волной.
В среде распространяется упругая волна со скоростью . Выделим элемент среды в виде элементарного объема
,
- угол между вектором нормали к элементу и вектором скорости волны.
Колебания от всех частиц среды внутри объема достигнут элемента за время . Вместе с ними через переносится энергия, равная энергии колебаний в данном элементарном объеме.
.
Поток энергии через элементарный участок равен
,
.
Поток энергии через поверхность , проведенную в среде, равен
,
.
Найдем элементарный поток энергии через элементарный участок , перпендикулярный скорости волны .
.
Запишем
,
,
.
Вектор называется плотностью потока энергии илли вектором Умова.
Плотнось потока энергии есть вектор, направление которого совпадает с вектором скорости упругой волны, а модуль равен энергии,переносимый упругой волной в единицу времени через единичную площадку, перпендикулярную скорости волны.
Теперь можем записать:
,
.
Интенсивность волны.
В случае гармонической волны есть периодическая функция времени
.
Следовательно,
.
Средние за период значение вектора плотности потока энергия, есть вектор равный:
,
,
.
Для гармонической волны
,
.
Интенсивность волны называется скалярная величина, равная модулю среднего за период значения, вектора плотности потока энергии волны
, .
Для гармонической волны:
,
,
.
Найдем среднее за период значение потока энергии гармонической волны
,
.
Пусть - плоский участок, перпендикулярный скорости волны.
,
.
Пусть имеет одно и тоже значение во всех точках поверхности .
,
.
Запишем отсюда
, .
Интенсивность волны есть величина равная энергии, переносимой в среднем за период в единицу времени через единичную площадку, перпендикулярную скорости волны.
Стоячие волны.
Опыт дает, что если в среде одновременно распространяется несколько упругих волн, то смещение частиц среды равно геометрической сумме смещений, которые частицы среды совершали бы при распространении каждой волны в отдельности.
Этот закон называется принципом суперпозиции для волн в среде. Пусть в точке оси находится источник волны, совершающий колебания по закону
.
В точке , находящейся на расстоянии от источника возбуждаются колебания
.
Далее, распространяясь вдоль , волна достигает границы среды, расположенной перпендикулярно на расстоянии от источника. Для границы можем записать в общем случае
,
где - плотность вещества среды.
После того, как волна достигает точку , возникает волна, распространяющаяся в обратном направлении, которая приходит в точку
Здесь учитывает возможное изменение фазы волны в результате отражения. В точку приходят колебания как от волны , распространяющейся к границе раздела сред, так и волна , возникающая при отражении и распространяющейся в обратном направлении.
Выберем момент отсчета времени так, чтобы .
Первый множитель, содержащий косинус, не зависит от времени .
Обозначим
.
Тогда
,
.
Выражение определяет стоячую волну, - амплитуда стоячей волны.