В задаче определяется теплопроводность латунного стержня, конец которого нагревается в электропечи (рис. 1).
Рис. 1.Установка для определения коэффициента теплопроводности металлов (электропечь).
Количество тепла, отдаваемого печью в единицу времени, определяется конструкцией установки в нашей работе:
q=0,24I0 U0 =12,9 Вт,
где I0 и U0 – определяемые приборами напряжение на концах обмотки печи и сила тока в цепи обмотки. Температура печи (конца стержня) Т1 определяется термопарой. Теплота Q частично идет на создание теплового потока q, обусловленного теплопроводностью стержня, частично в окружающее печь пространство q1, так что
Q=q1 +q.
Для уменьшения ошибки в определении q необходимо, чтобы величина q1 была мала по сравнению с величиной q, для этого печь помещена в специальное устройство. Температура стержня Т измеряется в пяти точках, при этом температура в точке, ближайшей к нагревателю, является температурой печи.
Задание и отчетность
1. В начале определяют площадь поперечного сечения S исследуемого стержня, для этого измеряют его диаметр, затем масштабной линейкой измеряют длину стержня l и расстояние хi от нагреваемого конца стержня до каждой из четырех точек, высверленных в стержне, принимая за нагреваемый конец ближайшее к печи отверстие.
2. Вставить датчик термопары в первое отверстие стержня, закрепленного длинным концом в нагревателе.
3. Включить измерительный мост УИП-60М тумблером Т.
4. Включить печь в сеть и прогреть ее 20¸25 мин.
5. Вращая ручку потенциометра П добиться, чтобы стрелка гальвонометра G установилась на нуле. Показания термоЭДС снять со шкалы, связанной с потенциометром. Провести измерения ЭДС во всех точках стержня. Результат занести в таблицу, найти среднее значение для каждой точки. Перевести среднее значение ЭДС e в соответствующую ей температуру по следующей формуле
, (8)
где - температура окружающей среды (0С),
t0 - измеряемая температура,
.
6. Сменить стержень на другой из другого металла.
( Осторожно, возможен ожог! )
7. Повторить п.п. 2-5
8. Тумблером Т отключить питание измерительного моста.
9. Построить графики зависимости Т (х).
10. С учетом формул (6) и (8) рассчитать для всех контрольных точек и различных материалов величину коэффициента теплопроводности по формуле
где индекс i соответствует номеру контрольной точки.
11. Для данного материала рассчитать среднее значение коэффицента теплопроводности, абсолютную ошибку и окончательный результат записать в виде:
Контрольные вопросы
1. Объяснить полученные закономерности в значениях l для различных металлов.
2. Объяснить фононный и электронный механизмы переноса тепла в твердых телах.
3. Что такое коэффициент теплопроводности?
Литература
1. Кикоин В. Н. Кикоин А. П. Молекулярная физика.- М.: Наука., 1976.
2. Сивухин Л. В. Общий курс физики.- М.: Наука., 1975.
р а б о т а № 5
Исследование температурной зависимости коэффициента вязкости в жидкости
На капельку воды (или на твердый шарик), падающий в вязкой жидкости, действуют 3 силы: сила тяжести, подъемная сила (закон Архимеда) и сила сопротивления движению, обусловленная силами внутреннего трения жидкости. При движении шарика слой жидкости, граничащий с его поверхностью, прилипает к шарику и движется со скоростью шарика. Таким образом, при вычислении сопротивления среды следует учитывать трение отдельных слоев жидкости друг о друга, а не трения шарика о жидкость.
Если шарик падает в жидкость, простирающейся безгранично по всем направлениям, не оставляя за собой никаких завихрений (малая скорость падения, маленький шарик), то, как показал Стокс, сила сопротивления равна:
, (1)
где h -коэффициент внутреннего трения жидкости,
v -скорость шарика,
r -его радиус.
Вывод этой формулы довольно сложен и поэтому не может быть приведен здесь, его можно найти в специальной литературе. Однако вид соотношения, определяющего силу f , можно с точностью до постоянного множителя установить исходя из соображений размерностей.
Опыт показывает, сила сопротивления будет тем больше, чем больше коэффициент внутреннего трения h, радиус r и скорость v падающего шарика. Таким образом, можно записать
, (2)
но
. (3)
Сравнивая соотношения (2) и (3) нетрудно видеть, что rxvy должно иметь размерность , т.к.
, а
; .
; ; откуда , .
Следовательно .
Множитель этим методом не может быть определен, он получается равным 6p, если решить задачу гидродинамики вязкой жидкости.
В случае падения шарика в жидкости уравнение движения имеет вид
. (4)
Здесь r- плотность вещества шарика (капелька жидкости),
r1- плотность жидкости (трансформаторного масла),
g- ускорение силы тяжести.
Все три силы, входящие в правую часть уравнения (4) будут направлены по вертикали: сила тяжести – вниз, подъемная сила и сила сопротивления – вверх. Сила сопротивления с увеличением скорости движения шарика возрастает, а ускорение уменьшается и, наконец, шарик достигает такой скорости, при которой ускорение становится равным нулю, тогда уравнение примет вид
. (5)
В этом случае шарик движется с постоянной скоростью v0 .
Такое движение шарика (капелька воды) называется установившимся.
Решая уравнение (5) относительно коэффициента внутреннего трения, получаем
. (6)
Зная величины, находящиеся в правой части равенства можно определить коэффициент внутреннего трения жидкости.
Практически невозможно осуществить падение шарика в безграничной среде, так как всегда жидкость находится в каком-то сосуде, имеющем стенки. Если шарик падает вдоль оси цилиндрического сосуда радиуса R, то учет наличия стенок приводит к следующему выражению для коэффициента вязкости: